Рентгеновское излучение килопарсековых джетов квазаров как тест их скорости и направления

Государственное бюджетное научное учреждение Республики Крым НИИ «Крымская астрофизическая обсерватория», пгт. Научный, Республика Крым, Россия aniramtiger@gmail.com Рентгеновское излучение килопарсековых (кпк-) джетов квазаров с доминирующими ядрами (выборка I) часто интерпретируется обратным комптоновским рассеянием фотонов реликтового фона [1]. При этом, для выполнения условия равнораспределения, ультрарелятивистская скорость и направленность под малым углом θ к лучу зрения (~10°) парсековых (пк-) джетов распространяются на кпк- масштабы, что увеличивает интенсивность рентгеновского излучения до необходимого для обнаружения уровня. Можно предположить, что кпк- джеты квазаров подобные по протяженности и плотности потока в радиодиапазоне, но не детектируемые в рентгеновском (выборка II) имеют субрелятивистскую скорость и больший θ. Это является результатом замедления и/или изгиба, происходящего между пк- и кпк- масштабами. Поэтому ожидается различие в распределении разницы позиционных углов парсековых (пк-) и кпк- джетов двух выборок, что не подтверждается статистическим анализом. Более того, в большинстве рассматриваемых источников происходит изгиб, величина которого примерно в полтора раза меньше угла пк- джета с лучом зрения. Следовательно, значения θ могут быть существенно больше 10°, например, 30-35° получено в результате двух независимых оценок для джета квазара 3С 273 [2, 3]. Также в джете могут действовать другие механизмы образования рентгеновского излучения. Не исключено, что джеты от пк- до кпк- масштабов могут не являться непрерывным потоком вещества. 1. F. Tavecchio, L. Maraschi, R. M. Sambruna, and C. M. Urry, Ap.J. 544, L23, 2000. 2. J. E. Conway, D. W. Murphy, Astrophys. J. 411, 89, 1993. 3. M.S. Mikhailova, E.Yu. Bannikova and V.M. Kontorovich, Astronomy Reports 54, 481, 2010.